Люди любят строить модели мы так познаём Мир
В книге Буртаева Ю. В. «Нуклиды» Приводятся очень интересные графики см. Рис. ниже.
Рис.1.1.7. экспериментальный график зависимости энергии & - распада от массового числа А, см. Рис и Рис.1.1.8. экспериментальный график зависимости сечения радиантного захвата нейтронов с энергией Е = 30 кэВ.
Как я уже писал в 1 части темы, если формализовать объёмную картинку столбчатого гексагонального ядра атома Оганессона 118Og и пронумеровать 27 его структурных слоёв, отображая только «внешнюю протонную оболочку», то получим вот такую схему - протонную развёртку ядра атома Оганессона 118Og. См. рис. ниже.
Если эту схему - протонной развёртки наложить график зависимости энергии & - распада от массового числа А, см. Рис.1.1.7. то мы получим практически идеальное подтверждение этой схемы.
Пять первых слоёв ядра с №№ 1, 2, 3, 4, 5 содержащих Z = (5 х 6Z) = 30Z протонов и массой А = (5 х 12А) = 60 очень прочно прошиты-связаны позитронами, поэтому на графике мы видим начало кривой только с №6 углеродного слоя столбчатого ядра,
Почему именно с №6 слоя?
Потому, что это менее связанный позитронами протонодефицитный слой.
На №6 и симметрично №7 слой ядра приходится всего по 3 позитрона, это в 2 раза ниже нормы.
Поэтому если по такому ядру ударить с энергией примерно 3 Мэв., то можно оторвать одну & альфа частицу.
Это говорит нам о том, что углеродные слои ядра состоят из крепких & альфа частиц, прошитых 2 позитронами.
Затем на графике мы видим плоское плато приходящееся на №№ 6, 7, 8, 9 слой с стабильной примерно -3 Мэв. энергией связи & альфа частиц с ядром.
Очередной №10 и симметрично №11 протонодефицитный слой (ядра с зарядом Z = 48 - 54 и массой А = 108 - 132) вызывают падение энергии связи & альфа частиц с ядром почти до 0!
Альфа-радиоактивные ядра в таблице нуклидов появляются начиная с атомного номера Z=52 (теллур) и массового числа около А = 106 - 110.
Только следующий №12 и симметрично №13 полноценный слой (ядра с зарядом Z = 54 - 66 и массой А = 132 - 156) с 6 протонами вызывает сначала торможение скорости падение энергии связи & альфа частиц с ядром, а затем и некоторую стабилизацию энергии на уровне +1,5 – 2 Мэв.
Но уже поздно!
Энергенический баланс альфа распад для несимметричных неудачных конструкций столбчатых ядер, становится положительным!
Следующий №14 и симметрично №15 полноценный слой (ядра с зарядом Z = 66 -78 и массой А = 156 - 180) с 6 протонами вызывает стабилизацию, а затем и падение положительной энергии до +1 Мэва.
Такое падение энергии происходит потому, что два полноценных протонных слоя идущие друг за другом с взаимной позитронной прошивкой уменьшают вероятность отделения & - частицы.
Позитронов этих двух протонных слоёв хватает для удержания & - частиц следующего неполноценного протонодефицитного, слоя №№ 16, 17, где всего по 3 протона, что в 2 раза меньше положенных 6 протонов. У ядер атомов с Z = 78 – 84 и массой А = 108 – 204, энергия связи не превышает +2 Мэв.
А при атомном номере больше 82 и массовом числе больше 200 практически все ядра атомов альфа-радиоактивны,
Но начиная с массового числа А = 205 начинается сначала плавный а затем резкий скачок энергии & - распада почти до +9 Мэв!
Почему такой резкий скачёк энергии?
Потому что началось заполнение неполноценного протонодефицитного слоя № 18 и симметричного ему №19 слоя. Ядра атомов с Z = 84 - 86 и массой А = 204 – 228.
В этих двух слоях на 1 протон приходится по 11 нейтронов!!!
С полония Ро Z = 84 с массовым числом А = 210 начинается резкий скачок энергии & - распада ядер атомов почти до +9 Мэв!
Только строительство последующих двух полноценных протонных слоёв №№ 20, 21, 22, 23, несколько исправляют это положение.
У ядер атомов с Z = 86 - 98 и массой А = 228 – 252 происходит некоторое падение энергии & - распада ядер атомов у протонных слоёв №№ 20, 21 до +5Мэв.
Даже в последующих слоях №№ 22, 23 она в пределах +5 – 7 Мэв. И меньше рекордных +9 Мэв для 18 и 19 слоёв!
Вывод: наложив теоретическую схему протонной развёртки на реальный график зависимости энергии & - распада от массового числа А, см. Рис.1.1.7. мы получили практически идеальное подтверждение гексагонально столбчатой схемы строения нуклонов.
Если на эту схему - протонную развёрткуналожить график см.Рис.1.1.8. зависимости сечения радиантного захвата нейтронов с энергией Е = 30 кэВ то мы получим практически идеальное подтверждение этой схемы.
На графике см. выше мы чётко видим пять депрессий – провалов в сечении радиантного захвата нейтронов с энергией Е = 30 кэВ. Эти депрессии полностью совпадают с протонными депрессиями (дефицит протонов в гексагональном слое ядра)!
В полноценных гексагональных слоях столбчатого ядра отношение протонов к нейтронам 1 к 1, (как у дейтерия) на 6 протонов приходится 6 нейтронов. Эти торцевые протоны обладают способностью к захвату второго нейтрона как у ядра трития.
В торцевых гексагональных слоях №№ 6, 7, 10, 11, 18, 17 всего по 3 протона, это в 2 раза меньше положенных 6 протонов! В этих слоях на 3 протона приходится 9 нейтронов соотношение 1 к 3 (как у трития)!
Из за дефицита протонов в 2 торцевых гексагональных слоях ядра не хватает позитронных торов для прошивки и механического удержания лишних нейтронов на торцах ядер!
У нейтронов нет способности к механическому удержанию нуклонов.
Этой способностью к механическому удержанию нуклонов обладают только протоны.
См. Часть 2, главы №№ 20, 21. http://atom21.ru/4ast2.htm
Но ещё хуже дела обстоят в торцевых гексагональных слоях №№ 18, 19. В этих двух слоях на 1 протон приходится 11 нейтронов!!!
На совмещённом графике видно, что эти слои обладают практически нулевым сечением радиантного захвата нейтронов с энергией Е = 30 кэВ.
Вывод: слои с дефицитом позитронов менее 6 шт. на слой обладают меньшей способностью к захватам нейтронов. А слои с одним позитроном обладают практически нулевым сечением радиантного захвата нейтронов.
Атомное ядро имеет гексагонально столбчатое строение с позитронной прошивкой гексагональных углеродных слоёв.
