Продолжаем, друзья, изучать математику гравитационного линзирования. Опираемся на лекции Pettini, а первая часть моих заметок к вашим услугам. Мы вывели радиус Эйнштейна: это радиус того кольца, которое получается, если источник находится точно за линзой и оба (источник и линза) точечные. Но этот радиус важен и сам по себе: от него зависит степень искажения и количество изображений объекта. Теперь посмотрим, как линза усиливает яркость. Обычная оптическая линза тоже так может: можно даже зажечь костер с помощью лупы. Радиус Эйнштейна обозначим Е. Рассмотрим опять чертеж. Можно вывести формулу для угла β через угол θ и радиус Эйнштейна: β = θ - E²/θ. Собственно, если β = 0, то есть источник точно за линзой, то θ = E: так этот радиус и выводился. Радиус, конечно, в угловой мере. При линзировании сохраняется удельный поток света с единичной площади, поэтому, увеличивая размер объекта, оно усиливает и поток энергии. Величина усиления равна отношению телесного угла изображения к оригиналу.
Как гравитационное линзирование усиливает яркость
23 декабря 202223 дек 2022
188
1 мин