Света Остапченко

Согласно второму закону Ньютона запишем уравнения в векторном виде для доски и бруска соответственно: ГПха1 = F + m xg + F д + N\ + F tpi + F'Tp2; (1) т2а,2 = m 2g + N 2 + Ft р2. (2) В проекции на ось О Х уравнения (1) и (2) запишутся в виде тхах= F - Етр1 + F'rp2 ; т2а2 = FTp2. В проекции на ось OY: О = N 2- m2g; О = N x - F a - m xg. Согласно третьему закону Ньютона Fa = - N 2. Далее нужно записать силы трения: FTр2 = р 2m2g, F TpX= рД/щ + m2)g и подставить их в уравнения проекций на ось ОХ: т2а2 = \i2m2g, т хах = F - P i(т х + m2)g - ]i2gm2. К а к мы выяснили ранее, ах = а2 = а. Таким образом, получаем два уравнения с двумя неизвестными: т ха = F - ]ix(m x + т2) g - \i2gm2; т2а = ]i2m2g...

З А Д А Ч А 8. Чем у равны ускорения грузов массами 3 кг и 4 кг, а такж е н атяж ение нити в системе тел, показанной на рисунке 29-6? Массы блоков и нити не учи ­ тывайте. Решение. Ускорение тел определяется силами, действующими на них. Н а тела действуют сила тяж ести и силы натяж ения (см. рис. 29-6). По второму закону Ньютона для грузов 1 и 2 запишем: тха\ = ml g + Т i; -> —> m2a2 = mg + Т 2. Ось О Х направим вертикально вниз. Груз 1 движется с ускорением вниз, а груз 2 поднимается. В проекции на ось О Х векторные уравнения запиш утся в виде mxax = mYg - Тх; (1) -m 2a2 = m2g - Т2. Силы натяж ения Ту = Т3 = Т4 = Т, так как по условию массами блоков и нити можно пренебречь...

Движение спутника по орбите вокруг планеты определяет сила тяготения. По второму закону Ньютона для спутника запишем: т М та = G -, (1) ( R + h)2 где т — масса спутника, М — масса планеты, h — расстояние от поверхности планеты до спутника. По условию задачи это расстояние много меньше радиуса планеты R, поэтому уравнение (1) перепишем в виде М а = GR 2' (2) Скорость движения планеты по круговой орбите постоянна по модулю, поэтому полное ускорение планеты равно центростремительному ускорению: а = — = со2/? R Подставив последнее выражение в равенство (2), получим ^ —R = G - . т 2 я 2 Отсюда уж е...

2) системы отсчёта, связанной с Землёй. (Отметим, что обе системы отсчёта мы можем приближённо рассматривать как инерциальные.) 1) В первой системе отсчёта до отделения ступени импульс всей ракеты был равен нулю: pi = 0. После отделения ступени скорость головной части стала равна иг = Av, скорость отделившейся ступени и2 направлена в противоположную сторону. Тогда р2 = (т0 - m)ux - ти2. А т а к как рх=р2 = 0, то (т 0 - m)ux - ти2 = 0, откуда и2 = — ——Av.Рассмотрим систему «тележ ка— второй человек». Относительно системы отсчёта, связанной с тележкой, импульс системы равен нулю. После пры ж ка...

2) В системе отсчёта, связанной с Землёй, импульс ракеты до отделения ступени запишем в векторной форме: Рх = m 0v. После отделения импульс системы равен р 2 = т и2 + [т0 - т ) их. > > Из условия сохранения импульса системы следует, что рх = р2. В проекции на направление движения уравнение, выражающ ее закон сохранения импульса, имеет вид где щ = v + Av. Отсюда следует выражение для v2, совпадающее с полученным ранее в случае 1). Ответ. 160 м/с. З А Д А Ч А 12. Снаряд, летящ ий горизонтально со скоростью v0 = 100 м/с, на вы ­ соте h = 50 м разрывается на два равных осколка. При этом первый осколок падает под местом взрыва через время П = 1,5 с...