Рассмотрим тороидальный вихрь, как устойчивую форму с заданными скоростями на поверхности. Выделим кольцевую и тороидальную составляющие скорости.
Поместим вихрь в поток (v) произвольного направления и рассмотрим их взаимодействие.
Взаимодействие с кольцевой составляющей вращения можно описать через озвученную ранее теорему Жуковского.
Получаем силу (F), стремящуюся сдвинуть вихрь в область с меньшим давлением.
Взаимодействие с тороидальной составляющей проще рассмотреть в сечении, проходящем вдоль скорости набегающего потока.
Имеем аналогичного рода силу, которая действует на разные части сечения в разные стороны, создавая момент сил (М). Этот момент сил стремится развернуть частицу своей вертикальной осью вдоль внешнего потока.
Имеем два принципиально разных вида взаимодействия: сдвиговый и вращающий.