Поначалу я хотел эту статью посвятить выводу уравнений электродинамики на основе модели Медиосо.
Но впоследствии, рассмотрев следствия из полученных уравнений, я понял, что вывод уравнений электродинамики (уравнения Максвелла) это лишь инструмент для понимания проблем современной физики. В предыдущей статье были упомянуты два эксперимента и мнение о них российских и японских учёных, которые касаются векторного потенциала.
Что такое векторный потенциал вам не сможет объяснить ни один физик. Появился этот потенциал только в формулах созданных на основании представления о существовании магнитного поля и гипотетических магнитных зарядов. Если принять, что магнитное поле есть, а магнитные заряды отсутствуют по какой-то необъяснимой пока причине, то законы сохранения энергии и теорема Нётер требуют, чтобы векторный потенциал был.
Для того чтобы выяснить, есть ли всё-таки векторный потенциал и есть ли всё-таки магнитное поле, придётся вывести уравнения электродинамики исходя из модели Медиосо.
Модель медиосо утверждает, что внутри фракции гравитации существует парная электрическая фракция (об этом разговор был в предыдущих статьях). Кроме того модель утверждает, что электрическая фракция неразрывно связана с носителем заряда, подобно тому как фракция гравитации неразрывно связана со своим носителем.
Один и тот же материальный носитель неразрывно связан с гравитационной и электрической фракцией Медиосо. В области электродинамики чаще всего в качестве такого носителя рассматривается электрон.
Первое уравнение. Центрально симметричная структура электрической фракции принадлежащей носителю электрического заряда позволяет подобно тому как это сделано в первом уравнении Максвелла написать
Напряжённость фракции на сфере окружающей носитель заряда позволяет определить электрический заряд носителя, подобно тому как это доступно при описании гравитации.
Для гравитации
Достаточно взять интеграл по поверхности сферы с радиусом r, чтобы получить выше приведённое уравнение. Для сферы можно написать без интеграла
Для электрической фракции аналогично -
Интеграл градиента электрической фракции по замкнутой поверхности равен величине заряда носителей в объёме ограниченном этой поверхностью.
2. Для второго уравнения невозможно найти соответствие в свойствах фракции гравитации. Для фракции гравитации отсутствует кручение, для которого необходима парность фракции. Но аналогично Максвеллу можно записать
Интеграл напряжённости спина участка проводника с током по замкнутой поверхности равен нулю. Спин осе симметричен и понятно, что интегрируя напряжённость по сфере мы получим суммарное значение равное нулю.
3-е и 4-е уравнения. Теперь необходимо определить динамические характеристики взаимоотношений между J и Q.
В полученном ранее уравнении не учитывается динамика процесса.
Считается что ток постоянный, и постоянный спин J. Но мы отмечали, что в реальности дробное движение носителей заряда, а также неравномерность (центральная симметричность связанной фракции) становится причиной образования градиентов Q. Движение этих градиентов и вызывает появление спина.
Отсюда можно заключить, что разовое изменение Q приведёт к образованию J.
Характерная длина для J это радиус r эквипотенциальной окружности B. Характерная длина для Q это линейный отрезок распространения изменения E.
При этом есть связь между временем распространения изменения E и длиной отрезка распространения dl/dt=c.
E при распространении является функцией от l. Иначе не будет изменений и не будет J.
Не нулевое значение имеет \frac{dE}{dt} и \frac{dE}{dl} а также \frac{dВ}{dr} и \frac{dB}{dt}. Изменение B связано с изменением E. При этом всегда есть некоторая площадка через которую проходит возбуждённый участок электрической фракции \frac{dE}{dt}, и вокруг которой изменяется B.
Полностью характеризовать участок движущейся через площадку электрической фракции можно через выражение
При этом интеграл пропорционален количеству электрической фракции Q.
Для замкнутой поверхности
Для плоской площадки
Связь двух частей процесса образования B при изменении E позволяет сказать, что когда изменение E прошло за время dt расстояние dl , вращение парной фракции произойдёт по контуру dl.
Это можно отобразить как
В данном случае l=2πr. Если принять (а это только вопрос выбора единиц измерения B), что l равна элементу движения электрической фракции, то
В известной интерпретации уравнений Максвелла в подобном уравнении есть ещё одно слагаемое, ток проводимости. Но мы уже выяснили, что и ток проводимости это движение возмущений электрической фракции. Поэтому нет необходимости в выделении этого тока в общих уравнениях электромагнетизма.
Все процессы в природе обратимы, если не связаны с потерями энергии (качание маятника).
Следовательно, можно показать и обратный процесс.
Знак минус возник здесь потому, что при образовании линейного перемещения от кручения движение происходит как бы в обратную сторону. Этот эффект хорошо заметен в явлении самоиндукции.
Дополнительно можно сказать, что в этих уравнениях мы не учли влияния среды распространения фракции. Для его учёта необходимо использовать относительную диэлектрическую проницаемость среды в виде коэффициента перед Е.
Если B и E изменяются по гармоническому закону, то
Сдвиг фазы f возникает при распространении изменения электрической фракции с потерями.
В этом уравнении lэто путь движения возмущения фракции, а cскорость этого перемещения (зависит от среды).
Рассматривая фазовую скорость распространения монохроматической волны, можно сказать что величина E во времени не изменяется. Изменяется значение этой величины в неподвижной точке наблюдения. То же самое можно сказать и о B.
Рассматривая стоячие волны, можно обнаружить узлы, в которых не определяется наличие E и B. Это связано с тем, что в этих точках полностью компенсируются положительные и отрицательные амплитуды возмущения. Но это не говорит об отсутствии в этих точках электрической фракции.
В окружающем нас пространстве тоже нельзя обнаружить электрическую фракцию. Положительная и отрицательная части фракции компенсируют значение друг друга.
Простое объяснение этому можно получить в примере с бесконечно длинным и гладким прутком. До тех пор, пока вы не поставите метку на прутке, вы не сможете определить движется он вдоль своей оси или нет.
В уравнениях электромагнитного поля не присутствуют носители заряда. Это возможно потому, что электрическая фракция Q носителя заряда полностью эквивалентна самому заряду q. Аналогично фракция гравитации Φполностью аналогична своему носителю μ при описании взаимодействий происходящих вне вещественного объёма носителя.
По этой причине удаётся сопоставить отдельно взятое возмущение электрической фракции с квантом излучения имеющим в ряде случаев свойства вещественного объекта.
При этом Q эквивалентно q. Поскольку для электромагнитных процессов существует квант действия, можно определить переносимую отдельным квантом энергию hν, а также определить для него динамическую массу (грап) hν/c².
Учитывая, что в системе СМ единицы измерения грапа и заряда численно совпадают, то hν/c²=μ=q.
Это динамический заряд кванта.
Динамический грап и динамический заряд не принимают участия в статических взаимодействиях и могут быть только энергетическими показателями.
Таким образом:
Спин это только проявление движения электрической фракции, не существует так называемого магнитного поля. Нет симметричности между магнитным полем и электрическим. Следовательно, попытки описать симметрию в электромагнетизме путём введения векторного потенциала не имеют под собой основания. И теорема Нётер здесь не применима.
Можно сказать, что уравнения электродинамики описывают квант электромагнитного излучения. Квант электромагнитного поля так же как область возбуждения электрической фракции обладает спином, динамической массой, периодом (частотой), и максимальной скоростью распространения. Как и электромагнитная волна, квант не участвует в гравитационном и электростатическом взаимодействиях. Траектории движения электромагнитные волны и отдельные кванты имеют траектории соответствующие нулевому действию.
