Учитывая существенную турбулентность эфира, стремление частиц к броуновскому движению и ещё целый ворох разных неучтённых факторов, разумно предполагать, что без внешнего воздействия ориентация всех частиц случайная. Другими словами, случайно взятое заряженное тело при движении не будет пытаться отклоняться. Но если мы упорядочим ориентацию зарядов в нём, то будет наблюдаться действие силы Лоренца. Напомню основной метод ориентации тороидальных вихрей (зарядов) внешним потоком (магнитным полем).
Так действует сила Жуковского (F) на вращающееся контура в теле заряженных частиц. Обычная газовая механика. И чем более интенсивный внешний поток (u), тем более упорядоченными будут средние положения всех заряженных частиц. Тогда уже ориентированные по внешнему полю частицы будут испытывать всё ту же силу Жуковского (эффект Магнуса), но действующую в другой плоскости. Кольцевое вращение эфира по телу протона будет взаимодействовать с набегающим потоком подобно закрученному футбольному мячу.
Сила Жуковского для вращающегося тела может быть записана следующим образом:
где u – это скорость поверхности мяча или частицы, v – поступательная скорость.
Но у нас имеется хаотическая система, когда каждый заряд не направлен постоянно в одну сторону, а колеблется. И в качестве величины, отвечающей за вращение заряда мы должны брать некоторую среднюю величину. Учитывая, что внешний поток эфира при постоянном магнитном поле направлен в одну и ту же сторону, разумно полагать, что и средний вектор ориентации частицы будет направлен туда же.
А скорость вращения вокруг этого направления будет определяться степенью ориентации относительно истинного положения частицы в каждый момент. Можем записать эту величину через косинус угла между истинной угловой скоростью и средним направлением. Можем переписать выражение для силы Жуковского следующим образом:
Мы выделили единичный вектор средней угловой скорости (B_1), угол между ним и истинной угловой скоростью, который показывает, насколько средняя проекция угловой скорости меньше её абсолютной величины, и саму абсолютную величину угловой скорости. Теперь мы можем записать аналогичную силу в электромагнитных терминах. Она называется силой Лоренца. Также выделим единичный вектор магнитной индукции и её абсолютную величину:
Теперь приравняем силы и выразим абсолютную величину вектора В.
Для заряженных частиц величина заряда, плотность среды, объём частицы и угловая скорость – это величины стандартные и являются типовыми параметрами эфира. А вот угол между средним и истинным направлением вектора угловой скорости является величиной переменной, зависящей как раз от вектора магнитной индукции. Тогда эту величину можно переписать в виде:
Т.е. за исключением постоянного коэффициента величина вектора магнитной индукции равна косинусу между истинным и средним направлением угловой скорости заряженной частицы. Если принимать, что при малых В угол близок к 90 градусам, то косинус будет изменяться практически линейно с ростом В. Потому при увеличении силы тока в проводниках, создающих магнитное поле, величина магнитной индукции будет расти пропорционально. В экспериментах с не ультра высокими магнитными полями мы не будем наблюдать отклонения. А вот по отклонению от линейного изменения сильного магнитного поля по отношению к току в проводниках можно будет определить некоторые параметры эфира.
К сожалению, пока не удаётся определить численные значения скорости потока, соответствующей одному Тесла. Но исследования продолжаются.