Просим прощения за то, что нам приходится немного повторяться, но для введения в курс дела – это необходимо. А мы просто продолжаем исследовать возможности «новой» теории света.
Поскольку опыт Юнга на двух щелях не воспроизводится: от точечного источника нагло получаются два пятна
А от протяженного источника, вместо увеличения интенсивности в максимуме в четыре раза, в месте максимума наблюдается чуть менее интенсивная, чем в минимумах, тень. При сравнительно большой интенсивности в местах, где никакого наложения быть не может.
Учитывая, что дифракции у света нет; амплитуды не складываются; положительный для частиц опыт Майкельсона /Морли; опыт Боте; вода - это не свет, и многое другое, мы советуем вернуться к корпускулярной теории света. Забыть про несуществующие в природе проводники с переменным током Максвелла и его гомеопатические электромагнитные волны, а вспомнить Кирхгофа, Больцмана, Рэлея, Джинса…
Например, кроме механической энергии (связанной со скоростью), включая энергию покоя, имеются и другие виды энергии. В частности, тепловая. Давайте рассмотрим с этих позиций явление фотоэффекта. Считается, что фотон неупруго сталкивается с электроном. При неупругом столкновении механическая энергия в том же виде не сохраняется. Зато сохраняется импульс. И если фотон с импульсом 5.52 *10^-27кг м/с^2 вляпывается в электрон, то у электрона должен получиться точно такой же импульс. Откуда мы можем вычислить скорость нашего фотоэлектрона. (пока без учета энергии Ферми)
(Кстати сказать, по формуле фотоэффекта Эйнштейна, импульс фотоэлектрона намного превышает исходный импульс фотона, поскольку Эйнштейн при неупругом столкновении сохраняет, как раз, энергию. Да еще не кинетическую, а энергию покоя, которая всегда намного больше кинетической.)
Учитывая, что один вид энергии у нас может переходить в другие виды энергии, мы вполне можем энергию фотона выражать и в тепловой энергии. Тем более, что прослеживается очевидная связь между температурой источника и характеристиками излучаемых фотонов. Например, чтоб получить в сплошном тепловом спектре преимущественно наш фотон (с импульсом 5.52 *10^-27кг м/с^2) нам придется излучающее тело греть до температуры 24166К. И, даже шкалу спектрометра мы могли бы градуировать не по длинам волн, а по температуре, при которой получается большинство таких фотонов. И считать, что фотон несет в себе тепловую энергию (Ет) эквивалентную температуре источника. А выражать ее можно в Кельвинах. Например, наш фотон: Ет=24166К.
Зачем это нужно. Дело в том, что при трактовке фотона как частицы, кроме постоянной Планка, обнаруживается куча разных других постоянных. Правда учитывая уравнение того же Планка
уже имеющиеся постоянные, лучше пересчитать с учетом числа 4.965, тогда расчеты становятся более органичными и увеличиваются возможности мат аппарата. И плюс некоторые новые постоянные. Например, постоянная, связанная с температурой источника (она же, как мы договорились тепловая энергия фотона) выглядит как
Используя эту постоянную, легко вычислить импульс фотоэлектрона, зная только температуру источника фотонов. Сначала находим импульс фотона.
А потом уже известной операцией – импульс фотоэлектрона:
Другими словами, возможностей становится больше, и связность нашего мира – очевидней.