По теореме о кинетической энергии в первом случае (рис. 29-12, а) запишем: V2 О - (тщ + т2) — = m1gl1 - + |Д2| - \A^\. Во втором случае (рис. 29-16, б) V2 О - (т1 + т2) — = - m^L, - FTpL2 + |A,i| - |Д 2|- Здесь v — скорость, которую сообщают второму телу при толчке. Так как массой нити и блока можно пренебречь, то работы сил натяж ения равны: |-Дп1 = |-Да2 | • Сила трения Р тр = \iN2= \.im2g. У чи ты вая последние выражения, запишем: (m l + т 2) ~ = - т^1г + \im2glx; (т х + т2) \ = Щ.£к + 9m2gl2. И з двух последних уравнений получим равенство -m ig li + |Л7тг2^1 = mxgl2 + \xm2gl2, из которого выразим коэффициент трения: _ mx(k + 12) ...
В этой своей статье я докажу вам то, что, на самом деле, закон сохранения кинетической энергии при упругих столкновениях тел является не самостоятельным законом природы, а он является всего лишь математическим следствием, прямо вытекающим из закона сохранения импульса. Как вы помните, ранее, в своей статье «Основные отличия Новой физики от пока еще общепринятой классической теории», я рассмотрел 5 различных явлений природы и показал вам, на каждом из этих примеров по-отдельности, все те основные...