Эфиродинамическая природа сверхпроводимости

Введение

В предыдущих работах [2–6] была подробно рассмотрена эфиродинамическая модель электрического тока и строения вещества. Настоящая статья обобщает эти представления применительно к явлению сверхпроводимости и предлагает наглядную альтернативу квантово-механическому описанию.

Как видно из ссылок на свои же собственные статьи именно к этой работе готовился достаточно долго. Более того, даже сейчас я не уверен, что учёл все факторы, которые позволили бы наиболее точно описать весь процесс этого явления.

Но в любом случае, процесс осмысления никогда не прерывается и если появятся какие-то новые мысли, эта статья будет дополнена ещё одной, как это было с гравитацией и синтезом вещества.

И ещё. К большому сожалению создать наглядные изображения пока сложно в приемлемое время, поэтому пока приходится использовать "мультяшные" изображения нейросетей на тему. Но всё ещё впереди.

Итак начинаем.

1. Краткий анализ официальной теории сверхпроводимости

Современная физика объясняет сверхпроводимость в рамках теории БКШ (Бардина – Купера – Шриффера). Согласно этой теории, электроны проводимости с противоположными спинами образуют связанные пары (куперовские пары) благодаря обмену виртуальными фононами – квантами колебаний кристаллической решётки [2]. Эти пары ведут себя как бозоны и могут конденсироваться в единое квантовое состояние, которое течёт без сопротивления.

Однако, как отмечалось в [2], данное объяснение опирается на сложный математический аппарат, который мало кто понимает в полной мере, и, по сути, не даёт физической картины явления. Основные претензии с точки зрения эфиродинамики:

• - Притяжение одноимённо заряженных частиц объясняется лишь через посредника (фонон), что выглядит искусственно.
• - Сами куперовские пары экспериментально не наблюдаются непосредственно, их существование выводится косвенно.
• - Квантовый подход не объясняет, почему сверхпроводимость наблюдается только в определённых материалах и при низких температурах, ограничиваясь констатацией фактов.

Таким образом, возникает потребность в более наглядной и физически обоснованной модели, которую может предоставить эфиродинамика.

2. Эфиродинамическое объяснение сверхпроводимости

2.1. Электронное облако

В эфиродинамике электрон представляет собой тороидальный вихрь эфира, генерируемый протоном [5]. В многоэлектронном атоме электронные оболочки теснятся, образуя сложную структуру, напоминающую лепестки цветка (рис. 1). Внешнее давление эфирной среды придаёт всей совокупности оболочек форму, близкую к шарообразной, – это и есть **электронное облако** атома. Именно через промежутки между этими облаками пролегают пути для эфирных потоков.

Рис. 1. Электронное облако атома - мой рисунок на "коленке"

Рис. 1. Электронное облако атома - Видение нейросети

2.2. Эфирный жгут

Электрический ток в эфиродинамике – это спиралевидный поток эфира, который при движении вдоль проводника закручивается в жгут [3, 4, 6]. Внутри кристаллической решётки этот жгут оказывается сжатым со всех сторон электронными оболочками, поэтому его магнитная составляющая (круговая компонента) не может проявиться в полной мере – она как бы «заперта» в объёме проводника. Лишь на поверхности, где препятствий нет, круговое движение эфира становится заметным и воспринимается как магнитное поле (рис. 2).

Рис. 2. Эфирный жгут в проводнике() - мой рисунок на "коленке"

Рис. 2. Эфирный жгут в проводнике - видение нейросети

2.3. Решётка «пустого» пространства

Атомы в кристалле металла расположены упорядоченно, и между их электронными облаками всегда имеются промежутки – каналы, по которым может двигаться эфир. Эти промежутки образуют трёхмерную сетку, которую можно назвать решёткой «пустого» пространства (рис. 3). Её геометрия определяется типом кристаллической решётки и размерами атомов.

Рис. 3. Решётка «пустого» пространства

2.4. Механизм сверхпроводимости

При обычных температурах атомы интенсивно колеблются около положений равновесия, из-за чего просветы в решётке «пустого» пространства постоянно меняются и могут перекрываться. Эфирный жгут, сталкиваясь с атомами, теряет упорядоченную закрученность, разрушается, что вызывает сопротивление – это обычный резистивный режим.

При охлаждении проводника тепловые колебания затухают. Атомы почти замирают, и решётка «пустого» пространства становится стабильной. Эфирный поток, проходя через узкие каналы, под действием электронных оболочек закручивается и формирует устойчивую вихревую структуру, подобную дорожке Кармана (рис. 4), но свёрнутую в жгут [1].

Тут надо пояснить более подробно. Турбулентность потоков никуда не делась, но в силу того, что число Рейнольдса для потока достигает значений, при которых трение между электронными облаками атомов и эфирными потоками становится псевдоламинарным — аналогично тому, как специальные ямки на поверхности мяча для гольфа создают управляемую турбулентность, уменьшающую трение о воздух [2]. В случае сверхпроводника роль таких «ямок» выполняют регулярные промежутки между атомами, а закрутка жгута дополнительно стабилизирует поток.

Рис. 4. Дорожка Кармана при обтекании цилиндра - видение нейросети

Такая структура обладает двумя важными свойствами:

1. Вихри, вращаясь в разные стороны, не создают хаотической турбулентности, а наоборот, способствуют упорядоченному течению (псевдоламинарный режим).

2. За счёт сжатия жгута его поверхность минимально взаимодействует с электронными оболочками, что практически устраняет трение.

Таким образом, при достижении определённой температуры (критической) поток эфира теряет сопротивление – наступает сверхпроводимость. При повышении температуры каналы вновь начинают перекрываться, вихревая структура разрушается, и сопротивление восстанавливается.

Рис. 4. Дорожка Кармана при обтекании цилиндра

2.5. Почему сверхпроводимость наблюдается в металлах?

Металлы имеют правильную кристаллическую решётку с одинаковыми атомами. Это обеспечивает регулярную, периодическую структуру «пустого» пространства, благоприятную для формирования устойчивых эфирных жгутов. В соединениях или сплавах с атомами разного размера решётка пустот становится нерегулярной, каналы могут быть извилистыми или вовсе отсутствовать, поэтому сверхпроводимость либо не возникает, либо требует особых условий (как в высокотемпературных сверхпроводниках, где структуры сложнее).

2.6. Перспективы высокотемпературной сверхпроводимости

Современные поиски материалов, обладающих сверхпроводимостью при высоких температурах (вплоть до комнатной), ведутся в основном эмпирически. Исследователи перебирают различные соединения, слоистые структуры, керамики, надеясь обнаружить образец с аномально высокой критической температурой. Однако, как справедливо отмечается в [2], никакой строгой теоретической базы для такого поиска не существует — успехи достигаются методом проб и ошибок, а объяснения часто подгоняются post factum.

С точки зрения эфиродинамики, задача обретает чёткие ориентиры. Для сохранения сверхпроводящего состояния при более высоких температурах необходимо, чтобы псевдоламинарный режим течения эфирных жгутов сохранялся, несмотря на возрастающие тепловые колебания атомов. Это может быть достигнуто двумя путями:

1. Подбор оптимальной структуры кристаллической решётки. Важно, чтобы решётка «пустого» пространства оставалась достаточно стабильной и регулярной даже при повышенных температурах. Этому способствуют:

• - Жёсткие каркасы с сильными связями (например, слоистые структуры типа перовскитов, где одни слои служат «арматурой», а другие — каналами для потоков).
• - Наличие в решётке полостей или каналов такого размера, чтобы формирующийся эфирный жгут имел оптимальное число Рейнольдса для псевдоламинарного режима (аналогично тому, как ямки на мяче для гольфа подбираются под определённую скорость полёта [2]).

2. Создание условий, компенсирующих тепловые колебания. Если полностью подавить колебания атомов невозможно (температура высока), то можно попытаться «подстроить» поток так, чтобы он адаптировался к изменяющейся геометрии каналов. Например:

• - Использование материалов с анизотропной решёткой, где в одном направлении колебания минимальны.
• - Легирование атомами, которые «демпфируют» колебания или создают локальные области с пониженной подвижностью.

Из выше сказанного можно предположить, что эфиродинамический подход не только объясняет природу сверхпроводимости, но и даёт конкретные рекомендации для поиска высокотемпературных сверхпроводников, заменяя слепой перебор целенаправленным конструированием материалов с заданными эфиродинамическими свойствами.

3. Аналогичные теории и их сравнение

Для справедливости ради можно сказать, что предложенная эфиродинамическая модель не одинока. Существуют и другие альтернативные подходы, объясняющие сверхпроводимость без привлечения квантовой механики. В таблице ниже приведено сравнение некоторых из них.

| Теория / Автор | Основные идеи | Сходства с ЭД | Различия |

| С.М. Макаров «Эфирная природа электромагнетизма» | Эфир – вязкий сжимаемый газ; электромагнитные явления описываются гидродинамикой эфира; сверхпроводимость – режим течения без трения. | Близость к гидродинамическому подходу, использование понятия эфирной среды. | Меньше внимания к структуре кристаллической решётки и роли «пустого» пространства. |

| В.К. Федюкин | Электрический ток – распространение электронно-позитронного тока проводимости вне проводника; свободные электроны создают сопротивление; сверхпроводимость – при «приморозке» электронов к атомам. | Отказ от куперовских пар, объяснение через взаимодействие со средой. | Ток рассматривается как внешнее поле, а не поток эфира; механизм «приморозки» иной. |

| Гидродинамические аналогии (форум za-nauku.ru) | Электромагнитные явления сравниваются с движением жидкости; магнитное поле – перемещение эфира; сверхпроводимость аналогична ламинарному течению. | Прямое использование гидродинамики, идея турбулентности и ламинарности. | Нет целостной теории, скорее набор аналогий; отсутствует детальная модель кристалла. |

Как видно, эфиродинамический подход объединяет сильные стороны этих теорий: он использует гидродинамические аналогии, учитывает структуру вещества и даёт конкретный механизм потери сопротивления.

4. Выводы

1. Сверхпроводимость в рамках эфиродинамики получает наглядное физическое объяснение как переход эфирного потока в псевдоламинарный режим при затухании тепловых колебаний атомов. Турбулентность при этом не исчезает, но становится управляемой – аналогично тому, как ямки на мяче для гольфа снижают трение о воздух [2].
2. Ключевую роль играет упорядоченная решётка «пустого» пространства между атомами. При низких температурах она превращается в стабильную систему каналов, по которым движутся эфирные жгуты. Формирование вихревой структуры типа дорожки Кармана обеспечивает минимальное взаимодействие с электронными оболочками и, следовательно, почти полное отсутствие трения.
3. Предложенная модель объясняет, почему сверхпроводимость наблюдается преимущественно в металлах: только "правильная" кристаллическая решётка с одинаковыми атомами создаёт регулярную и проходимую сетку пустот. В неупорядоченных структурах или соединениях с атомами разного размера такие каналы либо отсутствуют, либо нестабильны.
4. Эфиродинамический подход не противоречит экспериментальным данным, а предлагает иную, свободную от квантовых постулатов интерпретацию. Он также перекликается с другими альтернативными теориями (Макаров, Федюкин, гидродинамические аналогии), но идёт дальше, детально учитывая структуру кристалла и гидродинамику эфирных потоков.
5. Важнейшим практическим следствием модели являются чёткие ориентиры для поиска высокотемпературных сверхпроводников. В отличие от современного эмпирического подхода («перебор материалов без теоретической базы» [2]), эфиродинамика указывает два направления:

• - Подбор кристаллических структур, в которых решётка «пустого» пространства остаётся стабильной даже при повышенных температурах (например, жёсткие каркасы, слоистые соединения).
• - Создание условий, при которых псевдоламинарный режим сохраняется, несмотря на тепловые колебания (легирование, использование анизотропных материалов, локальное демпфирование).

Таким образом, дальнейшее развитие темы может привести к теоретически обоснованному конструированию сверхпроводящих материалов с заданными свойствами, а не к случайным открытиям.

5. Список источников

1. Душина О.А., Калинина Е.И., Клюева М.А., Мазо А.Б., Молочников В.М. Влияние ограничения потока боковыми стенками на поперечное обтекание кругового цилиндра при умеренных числах Рейнольдса // Федеральный исследовательский центр Казанский научный центр РАН, Казань, 2023. УДК 532.526.

2. Куперовская пара. – Тропинка горного эха // Дзен, 2026. URL: https://dzen.ru/a/aYDsvfm7Wk-ljrjy

3. Электрический ток. Некоторые особенности. Постоянный в проводнике. – Тропинка горного эха // Дзен, 2026. URL: https://dzen.ru/a/aW5yT5mFWyWBVmn9

4. Электрический ток. Некоторые особенности. Переменный в проводнике. – Тропинка горного эха // Дзен, 2026. URL: https://dzen.ru/a/aXeiu4rNU1sNDuYU

5. Электронное облако. – Тропинка горного эха // Дзен, 2026. URL: https://dzen.ru/a/aZIEMwwaAFDS9-f3

6. Электрический ток. Эфиродинамическая версия. – Тропинка горного эха // Дзен, 2026. URL: https://dzen.ru/a/aPXlDbgT1ij3MWH0