Основываясь на вращательно-волновой иерархической структуре нуклонов, представленной в части 2 «Адроны», рассмотрим возможные структуры изотопов водорода: дейтрона, тритона (Z = 1), а также изотопов гелия (Z = 2).
Начнем с самой простейшей нуклонной системы − дейтрона. В результате экспериментов установлено, что ядро «тяжёлого водорода» 2D состоит из протона и нейтрона. Для упрощения записи в дальнейшем дейтрон будем обозначать буквой «d».
Нумоимп дейтрона d равен сумме спинов протона и нейтрона: j = 1/2 + 1/2 = 1 −, то есть оба нуклона соосны, а их спины имеют одинаковое направление.
Переведём эту картинку мэтра Буртаева Ю В см. рис. 1. и научный воляпюк мэтра Буртаева Ю В на родной русский матерный см. рис. 3.
Нумоимп - j = 1/2 + это у мэтра Спин - j (от англ. spin, дословно — «вращение, вращать(-ся)») — собственный вращательный момент импульса элементарных частиц, только мэтр Буртаева Ю В знак минус (вращение по против часовой стрелке) попутал на знак + (вращение по часовой стрелке), см. рис . 2.
Ладно проехали.
Поэтому их магнимы направлены противоположно:
md = | mp d + mnd | = | mp d | − | mnd |.
Спины складываются, а магнимы – магнитные моменты вычитаются!!!
Интересно девки пляшут!
Почему это так происходит?
Потому что магнитные шубы в виде тора см. рис. 3голубые сечения радиуса R = 0,842 фм) окружают оба нуклона. Причём напряжение магнитного поля в сечении зажатом нуклоном, достигает 5 - 7 млн. Тесла (по расчётам Канарёва Ф М)!
И главное! В точке касания торов нуклонов они КОНФЛИКТУЮТ! Их вращения встречные! Всё по мэтру Буртаева Ю В. см. рис. 2.
Поэтому их магнимы направлены противоположно:
md = | mp d + mnd | = | mp d | − | mnd |.
Спины складываются, а магнимы – магнитные моменты вычитаются!!! Для сравнения направлений вращения в протоне см. рис. 3.
Энергия покоя (масса) дейтрона Еd (md) меньше суммы энергий покоя его нуклонов (mn + mp)*c2 на величину, называемую энергией связи: Е0 = (mn + mp − md)*c2. Обе динамические величины, характеризующие интенсивность взаимодействия двух нуклонов (магним и энергия связи), измерены в разноплановых экспериментах с достаточно высокой точностью: md = 0,85743823 mN, Е0 = 2,22457 МэВ. Сделаем естественное предположение: в процессе взаимодействия протона и нейтрона в дейтроне керны обоих нуклонов почти не изменились (их деформацию при этом, в первом приближении, можно количественно не учитывать).
См. на рис. 3 видно как красное кольцо позитрона е+ пронизывает оба голубых тора магнитной шубы, для нормальной работы здесь образуются деформационные ВОРОНКИ! См рис. 3.
Тогда в результате «контактного» взаимодействия, «зацепления» внешних гармоник нейтрона и протона происходит деформация, динамическая притирка друг к другу только их внешних подструктур, а именно их шуб, имеющих пионную структуру.
Ну с пионной структурой мэтр Буртаев Ю. В. сильно погорячился!
Это моя модель динамическая притирка друг к другу только их внешних подструктур, а именно их магнитных шуб.
Шуба нуклонов имеет кольцевую магнитную структуру. На гиф анимации показанао только радиальное вращение магнитных колец. Этими кольцами «контактного» взаимодействия, «зацепления» внешних гармоник нуклонов нейтрона n0 и нуклонов протона p+. Магнитные кольца выполняют роль зубьев шестерёнок.
Эта «деформация» шуб двух нуклонов дейтрона может быть выражена в изменении их энергии или пространственно-временных параметров (см. гл. 5 // часть 2 «Адроны»).
Из посылки z-осевой симметрии нуклонов следует вывод, что дейтрон является z-осевой линейной структурой двух нуклонов − рис. 1.3.1. ( рис. 3. по Никитину А Н.) Согласно сделанному предположению, Е0 d = (dmpq + dmnq) c2, где dmNq c2 = (mNq − dmNq) c2 − вариация энергии шубы нуклонов по сравнению с их свободным состоянием (здесь и в дальнейших формулах используется система единиц: c = 1, ħ= 1). Эта вариация энергии шубы обоих нуклонов dmNq c2 определяет вариацию их магнимов (см. гл. 5 // «Адроны»). При уменьшении массы шубы нуклонов (например, протона ddmpq) и соответствующем увеличении её размеров их магнимы определяются «магнитной массой» ( dmpm=mpm− dmpm− для протона): mp d = (eħ / 2) /[2(mpm− dmpm)] = (eħ / 2) / dmpm и mnd = (eħ / 2) / [2(mnm− dmnm)]. . Глава 1.3 Структура легчайших нуклидов . 15
Согласно выше высказанному предположению, представим изменение «магнитной массы» dmNmкак следствие изменения только энергии шубы нуклонов dmNq c2 » dmNd c2, без изменения энергии их кернов: dmNk c2 »0.
Тогда магнимы обоих нуклонов дейтрона определяются через их «магнитные массы» dmNm: mp d = eħ * 1 , где dmpm= mpq − dmpq (1.3.1) 2 2 dmpm1 − (mpq − dmpq) / mp k mnd = eħ * 1 , где dmnm = mnq − dmnq (1.3.2) 2 2 dmnm 1 − 2 (mnq − dmnq) / mn
Далее у мэтра Буртаева Ю В следуют две страницы эмпирических формул которые он "эмпирически" решает с помощью линейного графика, см. рис. 5.
Геометрические размеры составных частей протона р+ (полосатый сине-красный тор нуклона, зелёный магнитный тор окружаю тор нуклона, красное кольцо позитрона е+ и его траектория аращения) и направление их вращений в протоне р+. И график распределения положительного заряда по радиусу R = 5,64 фм.
Продолжение следует.