ГЛАВА ВТОРАЯ
Динамические переходные процессы на решётке вакуума
В предыдущей главе мы «постулировали», что вместо равномерного движения наши «вакансии» могут двигаться только скачками – от одного сеточного узла (планкеона) к другому (на его место).
Одним из возможных механизмов такого скачка может быть «рекомбинация» дефекта и планкеона (калибровочной частицы, если использовать терминологию Янга-Миллса).
Мной были предприняты попытки моделирования таких скачков (и их последствий) в поле планкеонов. Модель разработана в логике «клеточных автоматов», то есть каждый нод взаимодействует только с теми ближайшими с которыми он в непосредственном контакте – дальнодействие запрещено.
Одной из серьёзных проблем такой модели является качественная предварительная оценка энергии выделяемой при скачке (и соответственно энергии возникающего при этом переходного процесса).
Если скачок моделируется как «мгновенный», то в «калибровочном поле» возникает слишком большая волна переходного процесса. Разумеется при моделировании с каким-либо реальным шагом эта волна всё-равно сглаживается, но это как раз, в том числе, и вопрос о том какой шаг моделирования нужно выбрать…
Подозреваю что в реальности эта рекомбинация - это тоже процесс (по крайней мере на структурном уровне «кварков»).
А значит импульс переходного процесса значительно уменьшается…
Мы с коллегами также обсуждали вопрос о возможной «энергетической замкнутости» такого перескока. К сожалению к моменту написания этого «обратного перевода» наши дискуссии пока не закончены (:0).
Если вы считаете что «нарушение» принципа «сохранения энергии» является основным аргументом против такой модели – я могу возразить, что дополнительную энергию для начала рекомбинации дефект берёт из изначально предсжатого состояния поля планкеонов… Как я уже «настаивал» выше – изначальный («первичный») вакуум должен содержать огромное количество энергии «закачанной» туда при его «космогоническом сжатии»… Ну да, разумеется «неподтверждённая гипотеза» (:0).
В любом случае (даже если причина перескока чисто «стохастическая») – перескок породит переходный процесс в окружающих планкеонах. Как в любом виде «распределённых сред», переходный процесс будет напоминать «волну». Но в данном случае НЕ просто сферическую…
Поскольку это волна в «калибровочном гравитационном поле» - то можете рассматривать её как «локальную гравитационную волну». И полюбоваться на неё на Рис.3.:
Рис.3. Реакция поля планкеонов на скачок дефекта. Скачок дефекта произошёл в центре картинки, сверху вниз. Синим цветом – бегущие вперёд волны ослабления тензора сжатия, Красным цветом – бегущие назад волны возвращения в исходное сжатие. В нижней части – ещё один дефект и волна там замедляется (но это НЕ «граничный эффект» – поле модели намного шире) (к тому же в модели добавлено подавление граничных эффектов).
Сразу после скачка формируется нечто вроде «динамического гравитационного диполя». В направлении перескока начинает распространятся волна ослабления тензора сжатия (деформации) поля планкеонов. В обратном направлении распространяется волна частичного «возврата в исходное сжатое состояние». В этом смысле это «анизотропная» волна.
Математически «анизотропные» волны описываются совершенно иначе чем обычные сферические…
Это уже будет описание переходного процесса от внезапно возникшего «динамического диполя» в качестве источника.
В отличие от сферической волны, у нашей волны будет нечто вроде «спина» - выделенной оси особых точек на перпендикуляре к вектору перескока. Возможно при рассмотрении с точки зрения фрактальной геометрии, такому «спину» удалось бы приписать «размерность» =1/2 (:0).
Завершая обсуждение энергетического балланса перескока дефекта, можно ещё сказать, что практически весь начальный импульс перейдёт к тому планкеону, который встал на старое место дефекта – таким образом большая часть энергии скачка переходит во внутреннюю «стохастическую» энергию самой сетки (реликтовое излучение). Ну а небольшой остаточек будет добавлен к «массе» (деформированному состоянию поля планкеонов от этого дефекта). И не исключено, что эта добавка будет расти с увеличением (средней) скорости перескока. Хотя это ещё надо проверять (пусть Эйнштейн не обижается).
А теперь возможно самое время вспомнить про «уравнения Хевисайда» (Heaviside, 1893).
По виду они были полностью аналогичны уравнениям Максвелла, только электрическое поле (Е) в них было заменено на «поле массы» (гравитационное), а магнитное поле (В) было заменено на «гиро-гравитационное». С соответствующей заменой констант «проводимости» и т.п.
Хевисайд также предположил, что источником таких волн должен быть «какой-то диполь»…
Разумеется наша модель ещё далека от полноты физической картины – туда пока ещё не добавлено рассмотрение переходного процесса в «магнитной среде» после скачка дефекта. Но в отличие от «динамического гравитационного диполя» - вторая половина электрического диполя находится не рядом с перепрыгнувшим дефектом – а где-то на отдалённых других дефектах – а значит в самом общем случае одиночный перескок «вдали от других зарядов» не вызывает значительного переходного процесса в магнитной среде (?). Но ещё предстоит оценить, что в данном случае считать «вдали»? Ведь электромагнитные взаимодействия в чудовищное количество раз сильнее гравитационных…
--- <> ---
ПРОДОЛЖЕНИЕ СЛЕДУЕТ...
или можете скачать полный текст книги:
https://cloud.mail.ru/public/uQou/GRwfgNQRp