Металлы используемые при производстве труб в магнитном отношении являются ферромагнетиками. Ферромагнетик разбит на определенные области (домены), каждая из которых намагничена до точки насыщения. Домены разделены границами, толщина которых зависит от свойств материала.
Такая самопроизвольная ориентация возникает в определенном диапазоне температур от 0 до точки Кюри, т. е. до такой температуры, когда ферромагнетик теряет свои характерные ферромагнитные свойства и становится парамагнетиком.
Казалось бы, что любое ферромагнитное тело, при отсутствии внешнего магнитного поля и с температурой ниже точки Кюри, в своем естественном состоянии должно быть намагничено до насыщения в каком либо направлении. А именно в направлении наименьшего размагничивающего поля (размагничивающего фактора) данного образца. Однако этого не происходит, и ферромагнетик будет иметь нулевой результирующий магнитный момент. Намагниченными до насыщения оказываются только отдельные области – домены. В размагниченном состоянии, несмотря на намагниченность каждого домена суммарный магнитный момент ферромагнетика равен нулю.
Самопроизвольная намагниченность доменов ориентирована так, что все тело в целом будет иметь результирующий магнитный момент, равный нулю. Эффект насыщения объясняется именно доменной структурой ферромагнетика. Без внешнего магнитного поля весь объем образца будет делиться на отдельные области – домены, которые будут иметь встречно расположенные магнитные моменты.
Под действием внешнего магнитного поля в ферромагнетике происходит изменение (вращение) магнитных моментов доменов по направлению внешнего поля, и ферромагнетик приобретает суммарный магнитный момент, отличный от нуля. При намагниченности ферромагнитного образца в каком-то одном направлении данная система будет обладать большой магнитной энергией.
Реальность существования доменов находит опытное подтверждение. Как показывают расчеты, линейные размеры доменов при температурах, далеких от точки Кюри, могут достигать величины 0,001-0,01 см, а толщина граничных слоев между ними достигает сотен атомных расстояний. Однако целый ряд явлений, наблюдаемых в ферромагнетиках, поскольку они непосредственно связаны с наличием доменов, дают возможность не только наблюдать взаимное расположение доменов, но и определить их размеры. К этим явлениям следует отнести в первую очередь порошковые фигуры Акулова-Биттера.
Наиболее энергетически выгодным состоянием образца является расположение доменов друг относительно друга так, что их магнитные моменты образуют замкнутую цепь, рис.1.2. Такое состояние соответствует нулевому коэффициенту размагничивания, т.е. отсутствию размагничивающих поверхностей. Например: при намагничивании цилиндра вдоль продольной оси, размагничивающими поверхностями являются основания цилиндра.
Если вы не хотите разбираться с доменами, как и в какую сторону они направлены, и при этом выполнить качественную сварку стыка намагниченных труб - то используйте автоматические установки размагничивания серии НЕВА.