НЛО. Часть 3.

2. Псевдо-тяговое усилие.

Схема замкнутой системы в книге [9] по сути повторяет условия на рис.1(а). Изобразим эти условия задачи более полно с помощью рис.3.

Рис.3. Замкнутая система двух тел со сконцентрированными массами.

Пусть имеется покоящаяся оболочка длиной L и массой Мобол=М . Центр массы оболочки имеет координату Собол=L/2 , см. рис.3(н) начального состояния. В координате х=Lнаходится твердое рабочее тело в виде диска массой Мд=М , так что Сд=L. Между диском и правой стенкой оболочки находится сжатая пружина, зафиксированная стопором. Внутри оболочки – вакуум, и снаружи то же. Оболочка с пружиной и диск образуют покоящуюся замкнутую систему. Ее общий центр масс определяется по формуле :

_______Cобол Мобол + Cд Мд_______________ 0,5 L М + L М

Cо = ------------------------------------ = -------------------------- = 3 L/4 ,

____________Мобол + Мд___________________________ 2 М

см. рис.3(н).

В некоторый момент времени позволим пружине разжаться. При этом оболочка будет двигаться вправо, а диск - влево. Их механические импульсы (их количества движения) будут равны между собой :

Мобол Vобол = Мд Vд .

С учетом равенства масс Мобол=Мд=М , будут равны и модули V скоростей тел.

Через период времени (0,5 L / V) оболочка и диск пройдут каждый в свою сторону одинаковое расстояние L/2 и остановят друг друга равными импульсами. Будем считать удар абсолютно неупругим. Найдем координату общего центра масс замкнутой системы в конечном состоянии на рис.3(к) :

__________Cобол Мобол + Cд Мд_____________ L М + 0,5 L М

Cо = ------------------------------------ = -------------------------- = 3 L/4 ,

______________Мобол + Мд_________________________ 2 М

т.е. числовое значение конечной координаты совпадает с числовым значением начальной координаты.

Таким образом, несмотря на видимое перемещение оболочки (к которому приковано внимание в книге [9] ) – общий центр масс всей замкнутой системы остался неизменным и неподвижным для конечного состояния, таков он и во всех промежуточных состояниях при движении тел. Также важно, что по окончании полного цикла прекратилось однонаправленное движение и рабочего тела (диска), и оболочки. При абсолютно упругом ударе диска в левую стенку оболочки - происходили бы возвратно-поступательные движения диска и оболочки, но общий центр масс замкнутой системы в любой момент времени имел бы всё ту же координату Cо=3L/4.

Текущий пункт п.2 закончим обобщением задачи с оболочкой и диском, см. рис.3. В случае Мд<<Мобол перемещение оболочки будет близко к нулю. В самом наглядном случае Мд>>Мобол перемещение оболочки будет максимальным и равным L длине самой оболочки. Неподвижность общего центра масс данной замкнутой системы роднит всевозможные случаи друг с другом.

Рассмотренное перемещение оболочки не имеет никакого отношения к двигательным агрегатам и объясняется элементарной физикой. В отличие от истинного кратковременного квази-тягового усилия (по открытому специфическому эффекту, а не по книге [9] ). Покоящаяся замкнутая система типа рис.1(б) при включении двигателя приходит в движение и в процессе установившегося режима двигателя может пройти во сколько угодно раз большее расстояние, чем собственный её продольный размер L , что по схеме рис.3 совершенно невозможно. Превосходство квази-тягового усилия как настоящего движителя над псевдо-тяговым усилием несомненно, даже если за некоторое время перемещение устройства на рис.1(б) будет немногим меньше размера L . Потому что и в этом случае настолько перемещается именно общий центр масс замкнутой системы, тогда как по схеме рис.3 последний абсолютно не может быть сдвинут с места.

В свою очередь квази-тяговое усилие меркнет по сравнению с фантастическими возможностями нового движителя на основе такого принципа движения, который связан со Способом создания непрерывной тяги внутри замкнутой системы.

Список литературы.

1. Патент Франции № 2177153, кл. F 03 H 5/00, публ. 02.11.1973 г.

2. Заявка ФРГ № 4413479, кл. F 03 H 5/00, B 64 G 1/40, публ. 01.12.1994 г.

3. Патент США № 2886976, сер. 597805, кл. USA 74-112, публ. 1959 г.

4. Заявка ФРГ № 4010758, кл. F 03 H 5/00, B 64 G 1/40, публ. 10.10.1991 г.

5. Патент Российской Федерации № 2023203, кл. F 03 G 7/00, публ. 15.11.1994 г.

6. Патент Англии № 2130541, кл. B 64 G 1/40, публ. 06.06.1984 г.

7. Патент Франции № 2591283, кл. F 03 H 5/00, публ. 12.06.1987 г.

8. Повх И.Л. Аэродинамический эксперимент в машиностроении. -

Ленинград: Машиностроение, 1974 г., 480 с.

9. Бурдаков В.П. Физические проблемы космической тяговой энергетики. -

Москва: Атомиздат, 1969 г., стр. 24,25.