Б о л д и н А. Ю.
Л Ж Е Ф И З И К А
(выдержки из архива независимого физика-исследователя)
Т О М 2
Б е з о п о р н ы й д в и ж и т е л ь ( Н Л О )
М о с к в а , 2 0 0 7
УДК 530.1 .
Болдин А.Ю. Лжефизика : выдержки из архива независимого физика-исследователя. Том 2 : Безопорный движитель НЛО. – М., 2007 , 85 с.
Книга содержит сведения об открытом специфическом эффекте в замкнутых механических системах, который может быть положен в основу принципа действия качественно новых движителей для транспортных средств с характеристиками класса НЛО, а также книга содержит критический анализ некоторых общеизвестных положений канонической газо-гидродинамики, проигнорировавшей классическую механику И.Ньютона для текучих сред, и ряд других сведений.
Книга может быть полезной для руководителей авиационно-космических концернов, для ученых-физиков, инженеров и прочих специалистов, работающих над проблемами новых движителей, а также для широкого круга читателей, интересующихся физикой и техникой. У читателя есть возможность сформировать собственное мнение о том, что же является лжефизикой – или подборка критикуемых общеизвестных ныне знаний или, наоборот, сама эта критика на базе уточняющих теорий. А истину в научном споре укажет и окончательный вердикт о чьей-то правоте вынесет, как всегда, главный судья – Время.
Табл. 1 , Ил. 7 .
Издается за счет автора и в авторской редакции.
ISBN 5-901088-03-4 © Болдин А.Ю., 2007.
Книгу автор посвящает своим родителям.
СОДЕРЖАНИЕ
Глава первая. Теоретические предпосылки. Анализ закона
сохранения импульса. . . . . . . 5
Уточненное применение закона сохранения импульса к замкнутой
механической системе : . . . . . . . 5
1. Замкнутая система тел со сконцентрированными массами . . 5
2. Замкнутая система тел с распределенными массами . . . 21
3. Резюме. . . . . . . . . . . 31
Дополнения к Анализу закона сохранения импульса
для замкнутой системы тел : . . . . . . 34
1. Возможность создания тяги внутри замкнутой системы . . . 34
2. Псевдо-тяговое усилие . . . . . . . . 39
3. Список литературы. . . . . . . . . 42
Дальнейшее СОДЕРЖАНИЕ
Глава вторая. Заявка на Изобретение. . . . . . . 43
Наименование и Формула Изобретения. . . . . . 43
Описание Изобретения. . . . . . . . . 44
Список цитируемой литературы. . . . . . . . 69
Дополнения к Описанию Изобретения. Анализ процесса
массопереноса и передачи импульса в пограничном
слое струи рабочего вещества : . . . . . 70
1. Струя очень невязкого рабочего вещества в разных
вспомогательных веществах . . . . . . . 71
2. Струя невязкого рабочего вещества в разных
вспомогательных веществах . . . . . . . 74
3. Движение бесконечно вязкого рабочего вещества в разных
вспомогательных веществах . . . . . . . 76
4. Заявленный «Способ создания тяги внутри
замкнутой системы» . . . . . . . . 78
5. Заключение. . . . . . . . . . 80
Фигуры графических изображений. . . . . . . 82
УТОЧНЕННОЕ ПРИМЕНЕНИЕ
ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА
К ЗАМКНУТОЙ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЕ
1. Замкнутая система тел со сконцентрированными массами.
Имеется система из двух неподвижных тел: первое тело – жесткая оболочка с закрепленной на ней сжатой пружиной, и внутри оболочки второе тело (рабочее) – твердый предмет, прилегающий к сжатой пружине, см. рис.1(а).
Рис.1. Схемы замкнутых механических систем.
В начальный момент времени позволим пружине разжиматься. Некоторый промежуток времени пружина будет воздействовать на первое и второе тела внутренней движущей силой упругости. Импульс этой силы по соответствующему уравнению придаст конечную скорость первому телу. Такой же импульс силы упругости второму телу придаст (в общем случае другую по величине) конечную скорость, противоположную по направлению первой. Но суммарный импульс двух тел как был нулевым до разжатия пружины, так и после останется нулевым всегда. Особенности поведения данной системы тел перечислены в табл.1, см. 3-й столбец.
Таблица 1. Сравнительный анализ замкнутых механических систем.
№строки_Физический параметр_______Система тел со_________Система тел
__________или процесс (обозначения___сконцентрирован-____с распределён-
__________далее: его наличие в__________ными массами,______ными массами,
________системе тел (+), его отсутствие____см. рис.1(а)__________см. рис.1(б)
____________в системе тел (-) )
столбец1_________столбец 2________________столбец 3_____________столбец 4
___________________________________________________________________________________
2. Замкнутая система тел с распределенными массами.
Имеется система из двух неподвижных сначала тел: первое тело – цельная герметичная жесткая оболочка с закрепленными на ней узкой сопловой трубой и двигателем, на валу которого установлен гребной винт, располагающийся внутри сопловой трубы; а весь внутренний объем оболочки заполнен вторым телом (рабочим) – нетвердым веществом с малыми вязкостью и сжимаемостью, например, водой при комнатной температуре, см. рис.1(б).
Оболочка может быть: или тонкой вглубь чертежа, так что две ее стенки, параллельные плану чертежа, отстоят друг от друга на длину диаметра гребного винта; или более толстой вглубь чертежа, так что указанные две стенки оболочки удалены друг от друга на расстояние в несколько (в несколько десятков) диаметров винта. В последнем случае характерными являются два конструктивных варианта:
1) в первом варианте - всю толщину оболочки заполняет соответствующее количество сопел (с винтом в каждом), выстроенных по линии нормали к чертежу; тогда только для крайних сопел (и относимых к ним крайних воображаемых слоев воды, параллельных чертежу) справедлив учет касательных сил трения на плановых стенках оболочки в пограничном слое потоков воды; а у всех остальных сопел нет плановых стенок оболочки с их силами трения, т.е. все остальные посопловые воображаемые слои воды находятся в условиях плоской (двухмерной) задачи по ее точной математической постановке в плоскости чертежа на рис.1(б);
2) во втором варианте – посередине всей толщины оболочки расположено единственное сопло с винтом, что делает задачу объемной (трехмерной); в частном случае задача может быть осесимметричной относительно оси вала с гребным винтом, т.е. в математической постановке квази-двухмерной.
Отмеченные частные случаи отличаются наличием или отсутствием (а также направлениями и величинами в зависимости от скоростей потоков воды) касательных сил трения на плоскостях, параллельных плану чертежа. Но все это не имеет принципиального значения в описываемом специфическом эффекте из-за общей малости сил трения вследствие низкой вязкости рабочего тела. Кстати, по той же причине излишен учет касательных сил трения на всех других твердых стенках и элементах оболочки с водой.
Действительно существенными являются иные геометрические параметры жесткой оболочки, см. рис.1(б). В первую очередь, проходное поперечное сечение сопловой трубы (определяемое диаметром гребного винта, толкающего элементарные объемы воды влево) должно быть много меньше общего сечения оболочки поперек сопловой трубы, по большей части которого происходит обратный ток воды вправо. Т.е. стенки оболочки, на рис.1(б) параллельные оси симметрии, должны располагаться друг от друга на значительном расстоянии в сравнении с диаметром винта. Во-вторых, отдаление левой стенки оболочки на рис.1(б) от сопла должно быть не меньше нескольких диаметров винта, а желательно иметь его как можно большим - для увеличения времени прямого хода включенной узкой струи воды из сопла продольно влево и, в конечном итоге, для усиления заявленного специфического эффекта в замкнутых системах тел с распределенными массами. При этом, указанное отдаление левой стенки от сопла не должно быть намного больше поперечного размаха оболочки (с вычетом диаметра винта), а наоборот лучше, чтобы оно было намного меньше поперечного размаха оболочки. С другой стороны, близость всаса трубы с винтом к правой стенке оболочки на рис.1(б) даже на длину одного диаметра винта не влияет на существование описываемого эффекта. Отдаление всаса от правой стенки на большие расстояния лишь способствует упрощению картины давлений воды на внутренней поверхности правой стенки оболочки.
Основное внимание следует обратить не на установившийся режим течения воды в оболочке при вращении гребного винта, а на переходный режим, начинающийся после включения внутренней движущей силы до номинального значения (при включении нужные обороты винта и его тяговое усилие вправо достигаются за время много меньшее других характерных интервалов времени, на которые можно разбить весь переходный режим). Именно на переходных режимах проявляется интересующий нас специфический эффект.
Замкнутую систему на рис.1(б) полезно сравнить с ее модификацией, отличающейся повышенной длиной сопловой части трубы с винтом, доходящей до левой стенки оболочки при зазоре порядка диаметра винта. С началом переходного режима в данной модификации скорость потока воды влево в трубе станет номинальной позднее чем при короткой сопловой трубе, но здесь важно, что узкая струя воды из длинного сопла создаст динамическое усилие влево на левой стенке оболочки в номинальную величину намного раньше (и все же не мгновенно абсолютно) относительно основной (см. рис.1(б)) замкнутой системы, т.к. движение влево элементарных объемов несжимаемой воды у винта автоматически приводит к такому же движению влево воды у выхода длинной трубы постоянного диаметра, тогда как распространение влево фронта и окончательное формирование струи из короткого сопла через толщу воды происходит относительно медленно из-за образования вихрей и существенного расширения с замедлением струи к левой стенке оболочки. Значит, для модифицированной замкнутой системы (как и для основной замкнутой системы) также характерен специфический эффект на переходном режиме. Но просто, в первом случае специфический эффект слабее, чем в последнем случае при прочих равных условиях (и даже в основной замкнутой системе специфический эффект не очень сильный, так что его экспериментальное наблюдение требует особых приготовлений, т.е. подмечательно обнаружить такой эффект лишь из обыденной практики невозможно).
По указанным обстоятельствам, в настоящей публикации аналитически исследуется как более показательная именно та замкнутая система с распределенными массами, что изображена на рис.1(б). Особенности поведения данной системы тел и аргументы в пользу предсказываемого специфического эффекта перечислены в табл.1, см. 4-й столбец.
Единственное дополнительное поясняющее замечание к анализу табл.1 касательно специфического эффекта на переходном режиме таково. Во второй части строки 7 и в строке 8, где идет речь о движении замкнутой системы вправо с ускорением на начальных стадиях переходного режима, отсутствует следующее уточнение. При таком движении возникает инерционный (подобный гравитационному от силы тяжести) линейный перепад статических давлений в воде вдоль оси перемещений – давление у правой стенки оболочки меньше давления на уровне сопловой трубы, которое в свою очередь меньше давления у левой стенки оболочки. На этом перепаде давлений, в принципе, не обязательно концентрировать внимание, поскольку он не оказывает никакого влияния на циркуляцию воды при вращении гребного винта и на величины гидродинамических усилий вправо-влево на оболочке. Какое-то влияние отмеченный перепад давлений оказывал бы, если источником узкой струи влево из сопла был бы баллон повышенного давления воды. Степень такого влияния зависела бы от конкретных соотношений статических давлений, но она все равно не имеет принципиального значения и особенно пренебрежимо мала в случае, когда масса жесткой оболочки много больше полной массы воды в оболочке. Всё это явления второго и даже третьего порядка малости на фоне главного специфического эффекта.
Автором излагаемого открытия была предпринята попытка получить гидродинамические усилия в оболочке на установившемся и переходном режимах путем численных расчетов по МКЭ-программе ANSYS при помощи студентов МГТУ им.Н.Э.Баумана (особая благодарность за ПЭВМ-расчеты М.Б.Худобину). К сожалению, в результате лишь подтвердились личные подозрения в отношении теоретического содержания ANSYS (и других аналогичных программ) по динамике текучих сред , повторяющего положения общеизвестной газо-гидродинамики. Дело в том, что “теоретики” и учебнико-стряпатели “научной” газо-гидродинамики с момента ее возникновения и по сей день – не осведомлены и не понимают, в частности, следующего:
в материальном мире везде работает газо-гидродинамика в собственно Ньютоновском описании с некоторыми непринципиальными поправками; а такой простой объект как «струйка» среды и для нее уравнение Бернулли имеют физический смысл только внутри трубы относительно малого сечения, по которой среда из относительно большого сосуда повышенного давления вытекает во внешний относительно бесконечный объем с имеющимся нормальным давлением; причем статическое давление, падая к выходу из трубы, на самом выходе трубы и далее в струе вне трубы не меньше нормального давления на величину динамического давления (как ошибочно утверждается во всех учебниках и как методически некорректно измеряется в неправильно трактуемых экспериментах) , а точно равно нормальному давлению, т.е. меньше именно повышенного давления на величину динамического давления;
несмотря на десятки предлагаемых математических моделей турбулентности, ни одна из них объективно не описывает реальные локальные турбулентные явления (в тонкостях) в текучей среде, которые в первую очередь ответственны за газо-гидродинамические усилия, а все модели соревнуются фактически в подгонке к реальности одного лишь общего вида (по грубому) для потока среды.
По перечисленным и близким к ним причинам общеизвестная теоретическая газо-гидродинамика не позволяет корректно определять силы воздействия текучей среды на жесткие преграды. Затронутая тема заслуживает отдельного большого разговора, но все-таки не в рамках настоящего исследования.
В замкнутой системе на рис.1(б) неизбежная общая циркуляция воды (с обратным потоком до правой стенки оболочки) является усложняющим обстоятельством, в том числе и при анализе соотношения сил, действующих внутри замкнутой системы. В этом смысле, более ясная ситуация наблюдается в похожей замкнутой системе с распределенными массами, см. рис.2.
Рис.2. Схема замкнутой механической системы с водой и
с подвижной пластиной.
Данная замкнутая система содержит подвижную (вдоль оси симметрии) жесткую пластину с плотностью воды. Пластина имеет малую толщину и заметную площадь на виде по оси симметрии оболочки системы. Используя любую силу F классического ньютоновского взаимодействия, приложенную к правой стенке оболочки и к пластине, можно заставить последнюю двигаться в толще воды влево к левой стенке оболочки на рис.2. При этом левая сила в паре сил F будет уравновешена гидродинамическим сопротивлением пластины, сопровождаемым в основном локальной, огибающей пластину циркуляцией воды и частичным увлечением влево прилегающих объемов воды (небольших особенно по сравнению с общим объемом и поперечным сечением оболочки) с образованием хвостовых завихрений в воде. Локальность описываемого процесса имеет следствием достаточно простой расклад внутренних сил в замкнутой системе, см. рис.2. Пока пластина не приблизится к левой стенке оболочки, на жесткую оболочку системы будет действовать только правая сила в паре сил F , т.е. будет действовать не скомпенсированное усилие вправо. Когда пластина упрется в левую стенку оболочки, наступит равновесие на оболочке от пары сил F , но некоторое время будут ударять влево в левую стенку элементарные объемы воды, увлеченные влево предыдущим движением пластины. Таким образом, вплоть до полного успокоения в системе на протяжение некоторого времени будет существовать не скомпенсированное усилие на оболочке, но теперь уже влево. Импульс начального не скомпенсированного усилия вправо разгонит всю систему вправо, а импульс конечного не скомпенсированного усилия влево затормозит всю систему до исходной скорости перед включением силы F. В результате произойдет дополнительное (к исходному равномерному движению или покою) перемещение общего центра масс замкнутой системы на рис.2. Для подобной замкнутой системы тел с распределенными массами также характерен специфический эффект переходных режимов, к которому хотелось бы привлечь внимание читателей.
В целом, возвращаясь к табл.1, по завершении объяснения в ней череды физических параметров и процессов необходимо упомянуть об основных проявлениях специфического эффекта на переходных режимах в замкнутых системах тел с распределенными массами.
Если по установившемуся режиму видно, что струя воды из сопла слабо расширяется по ходу своего движения вдоль стенок оболочки на рис.1(б) (это наблюдается при ламинарном характере течения или при относительно небольших размерах оболочки), то переходный режим после включения внутренней движущей силы (после запуска вращения гребного винта) сопровождается не одним, а сразу двумя последовательными специфическими эффектами: сначала – при продвижении фронта струи к левой стенке оболочки вся система (покоившаяся до этого) ускоряется вправо, и при продвижении фронтов струй к левым углам оболочки вся система сохраняет накопленную скорость вправо (см. табл.1); потом – при продвижении фронтов обратных струй к правым углам оболочки вся система из-за противоположно направленного специфического эффекта замедляется до остановки, и далее в том числе на установившемся режиме вся система остается неподвижной; но что и в данном случае принципиально – новое положение общего центра масс системы не совпадает с изначальным положением, т.е. общий центр масс системы перемещается в пространстве (пусть даже на небольшое расстояние) за счет внутренних усилий в замкнутой системе. Строчкой ниже будет показано, что такое перемещение может быть кратковременным, но сам его факт имеет фундаментальное значение. Если в любой момент на установившемся режиме, например, убрать сцепление гребного винта с валом двигателя, то тяговое усилие винта вправо на оболочку почти мгновенно станет равно нулю, и пойдет переходный режим с постепенным прекращением циркуляции воды в оболочке. По инерции и по закону сохранения локальных импульсов (который никто не собирается отменять, в отличие от уточнения границ применения закона сохранения всесистемного импульса) элементарные объемы воды продолжат то движение, что было до того, т.е. усилия на стенках оболочки от динамического давления воды будут значительными долгое время. Сохранившееся усилие влево на левую стенку оболочки от ударов воды на оси симметрии (см. рис.1(б)) при отсутствии тягового усилия винта вправо – вызовет специфический эффект обратный к табл.1, и вся система придет в движение в левую сторону. По окончании полностью переходного режима с выключением внутренней движущей силы вся система может оказаться в том же месте, где она была еще до начала каких бы то ни было движений. Меньшая наглядность специфического эффекта отличает рассмотренный частный случай с узкими струями от основного варианта из табл.1.
Основной вариант подразумевает турбулентный характер течения воды в оболочке и относительно наибольший поперечный (вертикальный на рис.1(б)) размер оболочки. В этом случае на установившемся режиме струя из сопла, заметно расширяющаяся вдоль своей траектории, после удара в левую стенку оболочки и поворота с разделением при движении по левой стенке – не доходит до левых углов оболочки и образует широкий обратный поток воды к правой стенке оболочки. Переходный же режим после включения внутренней движущей силы (после запуска вращения гребного винта) заканчивается в общем, когда фронты расширенных струй вдоль левой стенки оболочки поворачивают по направлению к правой стенке оболочки и фактически сливаются с уже имеющимися широкими обратными потоками воды к правой стенке. По этой причине специфический эффект проявляется только единожды во время переходного режима, см. табл.1. А именно: при продвижении фронта струи из сопла к левой стенке оболочки вся система (покоившаяся до этого) ускоряется вправо; почти сразу же за достижением фронтом левой стенки, т.е. после разделения на фронты струй в центре (вблизи оси симметрии) левой стенки оболочки и позже далее (в том числе и на установившемся режиме) - вся система продолжает перемещаться вправо с накопленной скоростью.
От длительности работы на установившемся режиме, наступающем после переходного режима включения в работу, зависит расстояние, которое в итоге будет пройдено общим центром масс системы в основном варианте. В табл.1 получено, что это расстояние может быть сколь угодно большим само по себе и по наглядности. А прекращение работы на установившемся режиме и окончание нового переходного режима с выключением внутренней движущей силы – приводит не к возвращению системы в изначальное положение в пространстве, но лишь к невозможности дальнейшего отдаления от изначальных координат, т.е. приводит всего лишь к остановке замкнутой системы, причем на иных координатах. В описываемом основном варианте лучше используются выгодные уникальные возможности, заложенные в специфическом эффекте, и легче достижимой становится последняя главная цель, которая благодаря специфическому эффекту выходит из разряда неосуществимых. Речь идет о перманентной тяге (обеспечивающей постоянное ускорение абсолютно свободной механической системы) качественно нового движителя, принцип действия которого отличен от реактивной тяги (при выбросе неких масс из системы в окружающую среду) и замечателен отсутствием массо-обмена с окружающей средой. Т.е. качественно новый движитель характеризуется тем, что является частью полностью замкнутой механической системы, и при этом может длительно разгонять или тормозить данную систему. Такой движитель имеет множество эксплуатационных преимуществ по сравнению с любым ныне используемым движителем, особенно в области авиации и космонавтики.
Доработка основного варианта функционирования системы, см. рис.1(б), до принципа действия качественно нового движителя состоит в ряде манипуляций внутри оболочки с водой и главное – во вращении оболочки на 180 градусов вокруг оси, перпендикулярной плоскости чертежа, на корпусной раме, которая также принадлежит сборочной замкнутой системе. Это должно быть сделано на установившемся режиме течения воды в оболочке (по окончании переходного режима включения гребного винта), когда сборочная система обладает ненулевой скоростью вправо (при нулевой изначальной скорости сборочной системы). Тогда после указанных операций левая стенка оболочки станет правой (и наоборот), а узкая струя воды из сопла будет направлена вправо при продолжающейся работе гребного винта. И тогда новый переходный режим с выключением винта, сопровождаемый специфическим эффектом, вызовет не обнуление правой скорости сборочной системы, а наоборот, приведет к прибавлению скорости сборочной системы вправо. Затем оболочку со стоячей водой необходимо путем нового поворота на 180 градусов вернуть в положение, определяемое рис.1(б), причем подобные повороты оболочки сами по себе не влияют на скорость сборочной системы, т.е. удвоенная скорость вправо сохраняется у сборочной системы. Теперь можно снова включить гребной винт, и специфический эффект на соответствующем переходном режиме выразится в дополнительном приросте скорости сборочной системы вправо. На установившемся режиме - опять поворот оболочки на 180 градусов с последующим выключением гребного винта и новой прибавкой скорости. Данную последовательность действий можно повторять раз за разом, все время увеличивая скорость движения (без внешнего сопротивления и трения) сборочной системы. Это и есть перманентная тяга качественно нового движителя, принцип действия которого связан с очерченным специфическим эффектом.
В свете сказанного по-новому предстает такая загадка современности, как Неопознанные Летающие (плавающие под водой, перелетающие от звезды к звезде) Объекты – истинные НЛО или «летающие тарелки». Многочисленные наблюдения и факты свидетельствуют о том, что НЛО - суть материальные транспортные средства, изготовленные за пределами Солнечной системы. Для межзвездного перелета за разумные сроки (с постоянным ускорением сначала разгона, а потом торможения, и с постоянным наличием инерционной силы тяжести на космическом корабле) необходима большая и чрезвычайно длительно действующая тяга движителя космического корабля, несовместимая с принципом примитивного реактивного движения. Аналогично – для многочасовых зависаний НЛО при компенсации земной гравитации. Попытки всё объяснить и попробовать скопировать с помощью явной антигравитации недальновидны : пусть даже удастся “экранировать” притяжение Земли, но останется проблема движения вдоль поверхности Земли и проблема перемещения в межзвездном пространстве, где условие нулевой гравитации является просто данностью. Подобные проблемы и многие схожие препятствия снимаются, вероятно, путем применения движителя с принципом действия, близким к тому что описано выше и обеспечивающим фантастические летные характеристики класса НЛО (см. также Заявку на изобретение «Способ создания тяги внутри замкнутой системы»).
Отдельный вопрос, связанный с «летающими тарелками», касается огромного расхода энергии даже в маленьких НЛО, что конструктивно недостижимо на основе нынешних земных технологий, включая атомные энергетические установки и гипотетический управляемый термоядерный синтез. Ответ на вопрос об источнике энергии можно найти, в частности, в книге «Третий взгляд на проблему вечного двигателя» (г. Москва, 1998 год, 40 стр., Болдин А.Ю. – ISBN 5-901088-01-8) и в патенте № 2126585 Российской Федерации на изобретение «Электромашинный умножитель электрической мощности» с приоритетом от 28.01.1997 года. Остальные необычные особенности НЛО поддадутся объяснению также только после корректировки ряда специальных разделов общей физики.
3. Заключение.
Открыт специфический эффект, свидетельствующий о необязательности закона сохранения глобального импульса для замкнутой системы тел с распределенными массами, в противоположность безальтернативности закона сохранения глобального импульса для замкнутой системы тел со сконцентрированными массами (именно такие системы до сих пор рассматривались в механическом разделе физики). Под замкнутой системой тел с распределенными массами понимается такая система, в которой одно из тел (рабочее тело) равномерно распределено по некоему внутреннему объему системы, и его элементарные части могут перемещаться внутри этого объема, но так что центр массы рабочего тела не меняет своего положения относительно общего центра масс замкнутой системы. Естественно, причиной перемещений элементарных частей рабочего тела служат определенные силы, являющиеся именно внутренними силами системы. И естественно, при перемещениях элементарные части рабочего тела, контактирующие со стенками внутреннего объема системы, воздействуют на эти стенки соответствующими силами. Подобные взаимодействия, естественно, подчиняются закону сохранения локального импульса. На установившемся режиме циркуляции рабочего тела все внутренние силы находятся в равновесии.
Исключительность замкнутой системе тел с распределенными массами придают процессы в ней и само ее поведение на переходном режиме включения (или выключения) циркуляции рабочего тела. Показано, что в этом случае внутренние усилия в системе временно не дают равновесия. В результате временного превосходства одного из усилий над противоположным усилием и под действием импульса соответствующего усилия – в целом замкнутая система меняет свою скорость, т.е. наблюдается приращение глобального импульса замкнутой системы тел с распределенными массами, причем при нулевой равнодействующей внешних сил или при отсутствии внешних сил вообще. Такова суть специфического эффекта на переходных режимах, и таковы уточнения областей применения закона сохранения импульса, который теряет статус непреодолимого всеобъемлющего физического закона в материальном мире.
О специфическом эффекте, всесторонне рассмотренном выше, впервые было сообщено в заявках Российской Федерации на изобретение «Способ создания тяги внутри замкнутой системы» - заявка № 98103193 от 20.02.1998 года (бюллетень № 36 от 27.12.1998 года) и более ранняя заявка № 97110574 с датой приоритета 26.06.1997 года. А также о специфическом эффекте подробнее говорилось в дополнительных материалах к указанным заявкам на запросы патентной экспертизы по существу.